입력값을 바꾸면 계산 결과, SVG 단면 형상도, 비교표와 그래프가 즉시 갱신된다. 중립축 위치에 따라 직사각형 단면 또는 T형 단면으로 자동 판별한다.
계산식
\[
\begin{aligned}
d &= h-c_c-d_{stirrup}-\frac{d_b}{2} \\
A_s &= n A_b, \quad T = \frac{A_s f_y}{1000} \\
\text{Step 1: } a_0 &= \frac{A_s f_y}{\eta(0.85 f_{ck})\,b} \quad \text{(직사각형 가정)}
\end{aligned}
\]
Case 1: $a_0 \leq t_f$ → 직사각형 단면으로 해석 (중립축이 플랜지에 존재)
\[
a = a_0, \quad M_n = A_s f_y \left(d - \frac{a}{2}\right) / 1000
\]
Case 2: $a_0 > t_f$ → T형 단면으로 해석 (중립축이 복부에 존재)
\[
A_{sf} = \frac{\eta(0.85 f_{ck})(b-b_w)\,t_f}{f_y}, \quad A_{sw} = A_s - A_{sf}
\]
\[
a = \frac{A_{sw} f_y}{\eta(0.85 f_{ck})\,b_w}
\]
\[
M_n = \left[A_{sf} f_y \left(d - \frac{t_f}{2}\right) + A_{sw} f_y \left(d - \frac{a}{2}\right)\right] / 1000
\]
\[
c = \frac{a}{\beta_1}, \quad \varepsilon_t = \frac{d-c}{c}\,\varepsilon_{cu}, \quad \phi M_n = \phi \cdot M_n
\]
- $\beta_1=0.8$ for $f_{ck} < 50$ MPa; $f_{ck}=60,70,80$ MPa이면 각각 0.76, 0.74, 0.72, 그 외 0.70을 사용한다.
- $\eta$: $f_{ck} < 40$ MPa이면 1.0, $f_{ck}=50$ MPa이면 0.97, $f_{ck}=60$ MPa이면 0.95, $f_{ck}=70$ MPa이면 0.91, $f_{ck}=80$ MPa이면 0.87, 그 외 0.84를 사용한다.
- $\phi=0.85$ if $\varepsilon_t > 0.005$; otherwise $\phi=0.65+(\varepsilon_t-0.002)\times\dfrac{200}{3}$.
- $A_{sf}$는 플랜지 내민부분(b-bw)에 대응하는 인장철근량, $A_{sw} = A_s - A_{sf}$는 복부에 대응하는 인장철근량이다.